接地系统详解

接地一直是很多弱电朋友的难点,主要还是做接地的工程不多,这方面一直陆陆续续的朋友在讨论过,那么今天我们一起来对接地进行详细了解。

 

有人问:为什么回路电流走零线不走地线,而漏电流走地线不走零线,零线地线原理是什么?

 

 

 

如图所示, 一直搞不清楚地线和零线的原理, 地线的两端分别是什么,保护中性线的两端是什么。漏电流为什么走的地线而回线的电流不走地线?

 


这个问题好在两处:第一,标题好,直接切入主题;第二,对保护中性线错误的认识表述很到位,的确是许多人的认知盲区。零线的准确名称是保护中性线。

 

先说答案:主题本身就是错的。要知道,保护中性线是中性线与地线的合并线,保护中性线包括了地线功能在内。

 

现在,我来回答问题。

 

我们看图1:

 

 

 

注意到图1中还未出现保护中性线,只有三条相线L1/L2/L3,以及三条相线的中性线N。三条相线对N线的电压均为220V,相线之间的电压则为380V。

 

我们知道,交流电压的表达式为:

 


 

而交流电流的表达式为:

 


 

 

注意到一个事实,当三相平衡时,中性线总线上的电压和电流有如下特性:

 

 

在图1中,具有此特性的只有标注了N字样的中性线总线,而中性线支线是不具有此特性的。

 

对于中性线支线来说,流过中性线的电流与相线电流大小相等方向相反。

 

我们再来看图1。图1中的中性线发生了断裂,于是在断裂点的前方,中性线的电压依旧为零,但断裂点的后方若三相平衡时,它的电压为零;但若三相不平衡,则断裂点后方的中性线电压会上升,最高会升到相电压。

 

事实上,我们发现,只要三相不平衡,尽管中性线并未断裂,但中性线的电压也会上升。

 

我们看图2和图3:

 

 

 

图2中,在变压器的中性点做了接地,此接地在国家标准和规范中,被称为系统接地。注意,这里的接地符号是接大地的意思。

系统接地的意义有两个:

 

第一个意义:系统接地使得变压器的中性线的电位被强制性地钳制在大地的零点位;

 

第二个意义:给系统的接地电流提供了一条通道;

 

值得注意的是:图2中的N线因为有了工作接地,所以它的符号也变了,变成PEN,也就是题主主题中的保护中性线。

 

保护中性线在这里,保护优先于中性线功能。

 

通过前面的论述我们已经知道,若保护中性线断裂,由于保护性中性线具有中性线功能,所以断裂点后部的保护性中性线电压可能会上升。

 

事实上,保护性中性线断裂点后部的由电压完全由下式决定:

 

 

 

可以看出,如果

 

 

 

 

 

各不相同,则三相电压就不平衡,保护性中性线电压

 

 

当然也不等于零。

 

同理,我们可以看到保护性中性线断裂点后部的电流也与三相不平衡有关。

 

再看图3,我们发现保护性中性线PEN中采取多点接地的方法,以避免出现保护性中性线断裂点后部电压上升的情况。

 

注意哦,图2对应的接地系统叫做TN-C,而图3对应的接地系统叫做TN-C-S

 

现在,我们可以回答的问题了。

 

我们来看图4:

 

 

 

零线的准确名称是保护中性线

 

图4中,变压器中性点接地,而用电设备的外壳直接接地。

 

正常运行时,我们看到,用电设备的外壳根本就不会有任何电流流过。

 

现在,我们来分析L3相对用电设备的外壳发生碰壳事故的情况。

我们首先遇见的是外壳接地电阻有多大这个基础参数。在国家标准GB50054《低压配电设计规范》中,把外壳接地后的电阻以及地网电阻合并叫做接地极电阻,并规定它的值不得大于4欧。但在工程上,一般认为接地极电阻为0.8欧。

 

其次,我们需要知道保护性中性线电缆的电阻是多少。这个值可以根据具体线路参数来考虑。方便起见,不妨先规定这条保护性中性线电缆的长度是100米,电缆芯线截面是16平方毫米,它的工作温度是30摄氏度,则它的电阻为:

 

 

 

有了这两个数据,我们就可以来进行实际计算了。

 

我们看图4的下图,我们发现当L3相对用电设备的外壳短路时,保护性中性线中有电流流过,地网中也有电流流过。

 

注意到保护性中性线电阻和地网电阻其实是并联的,按照中学的电学物理知识,我们知道并联电路的电流与电阻的阻值成反比,也即:

 

 

。由此推得:

 

 

----------------式1

 

由式1我们看到,地网电流与保护性中性线电阻和地网电阻的比值有关。我们把接地极电阻按4欧取值,把具体参数代入,得到地网电流为:

 

 

 

 

即便我们按工程惯例接地极电阻取为0.8欧,得到地网电流为:

 

 

 

 

也就是说,地网电流只相当于保护性中性线电流的3%~15%而已!我们取为中间值,则地网电流只有保护性中性线电流的6%。

 

 

零线的准确名称是保护中性线

 

至此,我们已经回答了题主的问题。

 

 

2

 

现在,我来提个问题:

 

用电设备的外壳发生碰壳故障后,地网电流如此之小,与保护性中性线电流相比,几乎可以忽略不计,那么用电设备的外壳带电将长期存在。如此一来,必然会出现人身伤害事故。

 

那么,在实际接线中,我们是如何来保护人身安全的?

 

提示:这个问题的涉及面有点广,与低压配电网的接地形式有关,与用电设备的保护接零及保护接地有关,与TN-C系统下到底采用断路器保护还是采用漏电开关保护也有关。

 

解答:从以上描述中我们看到,当发生单相接地故障时,地网电流很小,根本不足以推动断路器或者熔断器执行保护。怎么办呢?

 

国际电工委员会IEC提出了解决方案,这就是接地系统。

 

在具体描述之前,我们先明确几个概念:

 

第一个概念,什么叫做系统接地或者工作接地?

 

系统接地(工作接地))指的是电力变压器中性点接地,用T来表示,没有就用I来表示。

 

第二个概念,什么叫做保护接地?

 

保护接地指的是用电设备的外壳直接接地,用T表示。若外壳接到来自电源的保护性中性线或者地线,则用N表示。

 

第三个概念,什么叫做接地形式?

 

接地形式有三种,分别是TN、TT和IT。TN下又分为TN-C、TN-S和TN-C-S。

 

知晓这几个概念后,我们来看看IEC给出的有关TN-C和TT系统的原图。注意,这两幅图是不容置疑的,是有关接地系统的权威解释。

 

第一幅图:TN-C接地系统和TN-S系统

 

 

零线的准确名称是保护中性线

 

由于电路中有系统接地,但负载外壳没有直接接地,而是通过保护性中性线PEN间接接地,所以该接地系统叫做TN-C。

 

图中左上角就是变压器低压侧绕组,我们看到它引出了三条相线L1/L2/L3和一条PEN保护性中性线。注意到保护性中性线的左侧有两次接地,第一次在变压器的中性点,这叫做系统接地,第二次在中间某处,叫做重复接地。重复接地的意义就是防止保护性中性线断裂后其后部保护性中性线的电压上升。

 

值得注意的是负载。我们看到中间的负载PEN首先引到外壳,然后再引到保护性中性线接线端子。这说明,保护性中性线PEN是保护优先的。也因此,

 

下图是TN-S系统,我就不解释了:

 

 

第二幅图:TN-C-S接地系统

 

 

 

TN-C-S区别于TN-C,就在于PEN在重复接地后分开为N中性线和PE保护线。

 

注意到TN-C-S的-S侧负载的外壳是接在PE线上的,而TN-C-S的-C侧则是接在PEN线上,因此前者是保护接地,后者是保护接零。两者相比,保护性中性线不能中断,而PE线同样也不能中断。

 

在居家配电系统和学校、企事业单位配电系统中,TN-C-S非常普遍。

 

第三幅图:TT接地系统

 

从符号代码看,TT接地系统有系统接地,但它的保护接地采取直接接地的方式实现的。

 

 

TT接地系统变压器的中性点直接接地,而用电负载的外壳也独立直接接地。构成保护接地。

 

值得注意的是:我们在前面已经描述过了,当发生单相接地故障时,流经地网的电流实际上只有N线电流的6%左右。因此,TT系统下发生的单相接地故障电流相对TN要小得多。

 

现在我们来对比TN系统和TT系统的异同点:

 

1.对于TN系统和TT系统来说,由于首字母都是T,说明这两个系统都有系统接地;

 

2.由于TN系统的N线与PE线在系统接地处或者重复接地处是连在一起的,PEN则完全合并在一起,而用电设备的外壳直接与PE或者PEN连在一起,因此发生单相接地故障时,故障电流会比较大,近似于相线对N线的短路。所以,TN系统又叫做大电流接地系统;

 

TT的系统接地与保护接地完全独立,单相接地故障电流要返回电源,必须通过地网,并且电流较小。所以,TT系统又叫做小电流接地系统。

 

有了接地系统的解释,我们就可以回答问题了。

 

1.需要适当地放大接地电流

 

适当地放大接地电流,使得用电设备的前接断路器可以执行过电流保护操作,这就是具有大接地电流的TN系统。

 

2.加装漏电保护装置RCD。

 

我们来看图5:

 

 

 图5中,我们看到变压器的中性点直接接地,然后分开为N和PE,并且PE一直延伸到负载侧并接到用电设备的外壳上。所以,此接地方式属于TN-S接地系统。

 

当用电设备发生碰壳事故后,PE线的电阻当然小于地网电阻,并且PE的最前端还与N线相连,接地电流被放大到接近相对N的短路电流,则距离用电设备最近的上游断路器会执行过电流跳闸保护。

 

图5中,我们还看到从二级配电用四芯电缆引了三条相线和N线到负载侧,PE线被切断了,而用电设备的外壳直接接地。于是当用电设备发生碰壳事故后,接地电流只能通过地网返回电源。此接地方式属于TN-S下的TT接地系统。

 

由于TT下通过地网的接地电流很小,所以IEC和国家标准都规定了必须安装漏电保护装置RCD。

 

RCD的原理如下:

 

 

 

未发生单相接地故障时,三相电流合并N线电流后的相量和为零。当发生漏电后,某相电流会增加,并且漏电流经过地网返回电源,则N线电流依然与先前一致。于是,零序电流互感器的磁路中会出现磁通,其测量绕组中当然会出现电流,并驱动检测和控制部件使得前接断路器执行漏电保护动作。

RCD的动作电流可以在30毫安以下,有效地保护了人身安全。

 



科普 | 粒子探测器大家族
粒子探测器是核物理、粒子物理研究及辐射应用中不可缺少的工具和手段。当粒子和探测器内的物质相互作用而产生某种信息(如电、光脉冲或材料结构的变化),经放大后被记录、分析,以确定粒子的数目、位置、能量、动量、飞行时间、速度、质量等物理量。


按照记录方式,粒子探测器大体上分为计数器径迹室两大类。 

计数器类:以电脉冲的形式记录、分析辐射产生的某种信息。 

气体电离探测器——通过收集射线在气体中产生的电离电荷来测量核辐射。主要类型有电离室正比计数器盖革计数器

它们的结构相似,一般都是具有两个电极的圆筒状容器,充有某种气体,电极间加电压,差别是工作电压范围不同。

电离室工作电压较低,直接收集射线在气体中原始产生的离子对。其输出脉冲幅度较小,上升时间较快,可用于辐射剂量测量和能谱测量。

正比计数器的工作电压较高,能使在电场中高速运动的原始离子产生更多的离子对,在电极上收集到比原始离子对要多得多的离子对(即气体放大作用),从而得到较高的输出脉冲。脉冲幅度正比于入射粒子损失的能量,适于作能谱测量。

盖革计数器又称盖革-弥勒计数器或G-M计数器,它的工作电压更高,出现多次电离过程,因此输出脉冲的幅度很高,已不再正比于原始电离的离子对数,可以不经放大直接被记录。它只能测量粒子数目而不能测量能量,完成一次脉冲计数的时间较长。 

多丝室和漂移室——是正比计数器的变型。既有计数功能,还可以分辨带电粒子经过的区域。多丝室有许多平行的电极丝,处于正比计数器的工作状态。每一根丝及其邻近空间相当于一个探测器,后面与一个记录仪器连接。因此只有当被探测的粒子进入该丝邻近的空间,与此相关的记录仪器才记录一次事件。为了减少电极丝的数目,可从测量离子漂移到丝的时间来确定离子产生的部位,这就要有另一探测器给出一起始信号并大致规定了事件发生的部位,根据这种原理制成的计数装置称为漂移室,它具有更好的位置分辨率(达50微米),但允许的计数率不如多丝室高。 

半导体探测器——辐射在半导体中产生的载流子(电子和空穴),在反向偏压电场下被收集,由产生的电脉冲信号来测量核辐射。常用硅、锗做半导体材料,主要有三种类型: 

在n型单晶上喷涂一层金膜的面垒型; 
在电阻率较高的p型硅片上扩散进一层能提供电子的杂质的扩散结型; 

在p型锗(或硅)的表面喷涂一薄层金属锂后并进行漂移的锂漂移型。高纯锗探测器有较高的能量分辨率,对γ辐射探测效率高,可在室温下保存,应用广泛。砷化镓、碲化镉、碘化汞等材料也有应用。 

闪烁计数器——通过带电粒子打在闪烁体上,使原子(分子)电离、激发,在退激过程中发光,经过光电器件(如光电倍增管)将光信号变成可测的电信号来测量核辐射。闪烁计数器分辨时间短、效率高,还可根据电信号的大小测定粒子的能量。

闪烁体可分为三大类: 
无机闪烁体,常见的有用铊(Tl)激活的碘化钠NaI(Tl)和碘化铯CsI(Tl)晶体,它们对电子、γ辐射灵敏,发光效率高,有较好的能量分辨率,但光衰减时间较长;锗酸铋晶体密度大,发光效率高,因而对高能电子、γ辐射探测十分有效。其他如用银 (Ag)激活的硫化锌ZnS(Ag)主要用来探测α粒子;玻璃闪烁体可以测量α粒子、低能X辐射,加入载体后可测量中子;氟化钡 (BaF2)密度大,有荧光成分,既适合于能量测量,又适合于时间测量。 

有机闪烁体,包括塑料、液体和晶体(如蒽、茋等),前两种使用普遍。由于它们的光衰减时间短(2~3纳秒,快塑料闪烁体可小于1纳秒),常用在时间测量中。它们对带电粒子的探测效率将近百分之百。 

气体闪烁体,包括氙、氦等惰性气体,发光效率不高,但光衰减时间较短(<10纳秒)。 

切仑科夫计数器——高速带电粒子在透明介质中的运动速度超过光在该介质中的运动速度时,则会产生切伦科夫辐射,其辐射角与粒子速度有关,因此提供了一种测量带电粒子速度的探测器。此类探测器常和光电倍增管配合使用;可分为阈式(只记录大于某一速度的粒子)和微分式(只选择某一确定速度的粒子)两种。 

穿越辐射计数——高速带电粒子穿过两种介质的界面会产生穿越辐射,其辐射能量与粒子能量成正比。在粒子速度极高,十分接近光速时,用飞行时间和契伦科夫计数器都无法通过分辨速度来鉴别粒子,而穿越辐射计数器提供了鉴别该能区高能粒子的新方法。 

电磁量能器(或簇射计数器)——高能电子或γ光子在介质中会产生电磁簇射,其次级粒子总能量损失与入射粒子总能量成正比。因此,一旦收集到总能量损失即可确定粒子的总能量。电磁量能器分为全吸收型如碘化钠(铊)、锗酸铋、铅玻璃等和取样型两种。后者由取样计数器与铅板交迭而成。取样计数器可以是液氩电离室、塑料闪烁计数器和多丝室。
 
强子量能器——高能强子在介质中会产生强子簇射。收集到总电离电荷即可确定强子总能量,通常采用闪烁计数器或多丝室与铁(铀)板交迭而成。 

除上述常用的几种计数器外,还有气体正比闪烁室、自猝灭流光计数器,都是近期出现的气体探测器,输出脉冲幅度大,时间特性好。
 
径迹室类:通过记录、分析辐射产生的径迹图象测量核辐射。 

核乳胶——能记录带电粒子单个径迹的照相乳胶。入射粒子在乳胶中形成潜影中心,经过化学处理后记录下粒子径迹,可在显微镜下观察。它有极佳的位置分辨本领(1微米),阻止本领大,功用连续而灵敏。 

云室和泡室——使入射粒子产生的离子集团在过饱和蒸气中形成冷凝中心而结成液滴(云室),在过热液体中形成气化中心而变成气泡(泡室),用照相方法记录,使带电粒子的径迹可见。泡室有较好的位置分辨率(好的可达10微米),本身又是靶,目前常以泡室为顶点探测器配合计数器一起使用。 

火花室和流光室——这些装置都需要较高的电压,当粒子进入装置产生电离时,离子在强电场下运动,形成多次电离,增殖很快,多次电离过程中先产生流光,后产生火花,使带电粒子的径迹成为可见。流光室具有较好的时间特性。它们都具有较好的空间分辨率(约200微米)。除了可用照相记录粒子径迹外,还可记录电脉冲信号,作为计数器用。 

固体径迹探测器——重带电粒子打在诸如云母、塑料一类材料上,沿路径产生损伤,经过化学处理(蚀刻)后,将损伤扩大成可在显微镜下观察的空洞,适于探测重核。 

科普 | 什么是云室(云雾室)?

云雾室也称云室(cloud chamber)是一种早期的核辐射探测器﹐也是最早的带电粒子径迹探测器。


因发明者为英国物理学家威尔逊,一般称为威尔逊云室。威尔逊(Charles Thomson Rees Wilson,1869-1959),1894年起研究云雾中的光学现象。1895年,他设计了一套设备,使水蒸气冷凝来形成云雾。当时普遍认为,要使水蒸气凝结,每颗雾珠必须有一个尘埃为核心。


威尔逊发现:潮湿而无尘的空气膨胀时出现水滴。他认为这可能是水蒸气以大气中导电离子为核心而凝聚的结果。 


威尔逊云室


1896年他用当时新发现的X射线照射云室中的气体,观察到X射线穿过之处空气被电离,带电离子会形成细微的水滴,显示出X射线的运动轨迹,威尔逊为云室增设了拍摄带电粒子径迹的照相设备,使它成为研究射线的重要仪器。1911年他首先用云室观察到并照相记录了α和β粒子的径迹。

师从著名物理学家卢瑟福的物理学家布莱克特(Patrick M. S. Blackett,1897-1974)将威尔逊云室用于核物理及宇宙射线研究。他从1921年起在剑桥大学卡文迪什实验室工作多年。1924年他用云室照片首次成功地验证了人工轻核转变,即氦-14核俘获α粒子变为氧-17。最初的云室不管出现的粒子轨迹是否有意义随时进行记录。

1923年,美国物理学家康普顿利用威尔逊发明的云雾室成功得观察到了光子与电子碰撞。


1925年布莱克特对威尔逊云室作了重要改进,将盖革计数器与云室联合运用,云室的记录改由其上方的盖革计数器检测到粒子而启动,几乎每张得到的照片都包含着引人入胜的事物,为云室在近代物理研究中的应用翻开了崭新的一页。


云室实验很快表明,电子携带的能量高达10亿电子伏,比以往所知来自放射性的电子的能量要大1000倍。布莱克特改进威尔逊云室方法及在核物理和宇宙线领域的发现,使他获得了1948年诺贝尔物理学奖。 


1928年以后,这一技术在全世界各有关实验室得到推广,取得了重要的成就。由于威尔逊在云室方面的贡献,他获得了1927年诺贝尔物理学奖。

 威尔逊云室中显示的粒子轨迹

 威尔逊云室中获得的典型的粒子轨迹


1932年,安德森(Carl David Anderson,1905-1991)与内德梅耶(Seth Neddermeyer,1907-1988)将云室置入一个强磁场之中观察宇宙射线。宇宙射线进入云室后会留下轨迹,拍下轨迹的照片,即可用来进行分析。安德森当时每隔15秒钟使云室膨胀一次并拍摄照片。通过对1300张粒子轨迹照片的详细分析,发现有一种粒子的轨迹与当时已知的带电粒子的轨迹不一样。根据轨迹偏转的方向,可以判断这种粒子的电荷是正的,又根据轨迹曲率的大小,可推知这种粒子要比质子轻得多,且与电子的质量近乎相等。 

安德森后来了解了狄拉克理论后才恍然大悟,他们所发现的上述粒子正是英国物理学家狄拉克(Paul A.M.Dirac,1902-1984)预言过的“反”粒子。正电子的发现是物理学发展史上的又一座里程碑。它说明了理论在认识末来世界中所起的巨大作用;更重要的这是人类第一次从实验上发现了反物质,是人类对物质世界认识的一大飞跃,也为物理学家探寻新的粒子指明了新的方向。由于安德森的这一重大发现,他获得了1936年的诺贝尔物理学奖。在安德森发现正电子后的短短几个月,布莱克特用他拍摄的正负电子成对产生过程的宇宙线径迹照片也有力地证实了正电子的存在。

 

中国物理学家王淦昌(1907-1998)1930年在德国柏林大学威廉皇帝化学研究所读研究生时,了解到玻特(W.Bothe,1891-1957)用α粒子轰击铍核产生了强贯穿辐射,玻特将它解释为γ辐射。王淦昌对此有所怀疑,曾两次向导师迈特纳(L.Meitner,1878-1968)建议用云雾室做探测器重复玻特的实验,可比玻特用计数器的实验更能弄清发现的贯穿辐射的真正性质,但未被迈特纳采纳。 


1932年,英国物理学家查德威克(James Chadwick,1891-1974)采用电离室、计数器和云雾室实验,证实玻特的贯穿辐射不是γ射线,而是一种以前尚未发现的、与氢核(质子)的质量差不多的、但不带电的中性粒子。这正是1920年卢瑟福猜想原子核内可能存在的一种中性的粒子,即中子。


中子的发现,不仅改变了当时人们的物质结构的概念,同时还为研究和变革原子核提供了一种有力的手段,促进了核裂变研究工作的发展和原子能的利用。由于这一重要的发现,查德威克获得了1935年诺贝尔奖物理学奖。 


1935年日本理论家汤川秀树(Hideki Yukawa,1907-1981)预言存在一种质量处于电子与质子之间的粒子。1937年内德梅耶和安德森在宇宙射线云室实验中检验出一种粒子的质量约为200个电子的质量。物理学家普遍认为,这种粒子就是汤川秀树预言过的那种粒子,取名介子。实际上核力理论所需要的粒子是直到数年以后才发现的π介子。


当时云室发现的这种粒子被重新命名为μ介子,后简称为μ子,现在μ子已不再划归介子类。 


云室技术曾有过多方面的应用,在探测器历史上有过它的辉煌,20世纪30年代初期是使用云室的全盛时期,不少学者创造性地利用云室取得了许多重要成果。直到发明了更灵敏的径迹探测器后,云室技术仍然偶尔使用。 


中国物理学家霍秉权(1903-1988)1931年进入剑桥大学研究院,他被导师威尔逊发明的“威尔逊云室”所深深吸引。


但霍秉权发现这个闻名世界的“云室”并不完善,上下跳动的滚筒不容易掌握,影响了“云室”的功效。他多次进行实验,最后用橡皮膜代替原来的铜活塞用橡皮膜代替原来的活塞,密封性好,膨胀速度快,并减小了畸变现象,大大提高了云室的功效,威尔逊亲自著文在英国皇家学会介绍这一成就。 


1935年2月,霍秉权应清华大学物理系教授赵忠尧之邀到清华大学任教,在教课的同时致力于科学研究。他自制成小“云室”,并在此基础上做成了“双云室”用以观察宇宙射线。这种“双云室”观察宇宙射线径迹清晰,性能良好,这一创造得到国际著名物理学家玻尔和威尔逊的充分肯定。受战争影响,他随校迁到昆明后仍然致力于制作“大云室”,研究宇宙射线。 


中国物理学家张文裕(1910-1992)1946年在美国设计建造了一个自动控制、选择和记录宇宙线稀有事例的云室,研究宇宙线中μ子与物质的相互作用。实验证明,μ子被核吸收之后,没有放出α粒子,也就是说,不存在引起爆炸的“星裂”径迹,从而证明μ子是非强相互作用粒子,否定了关于介子武器的谣传。在进一步的研究中,他发现了μ介原子,后者在国际上被称作“张辐射”。 


1956年张文裕回国后,提议在云南高山站增建一个大云室组研究高能宇宙线粒子引起的高能核作用。他利用从国外带回的建造云室用的高级平面玻璃和一些实验工具,建成了包括三个云室的大云室组,中间一个加有磁场,成为当时国际上规模最大的云室组。大云室组发现了一个质量可能10倍于质子质量的重粒子,并在此项工作中为国家培养了一批宇宙线研究人才。


文章转自:中国高能物理研究院科技处



科普 | 什么是粒子探测器?

“小宇宙”和“大宇宙”


人类对两个极限尺度的物质世界—“小宇宙”和“大宇宙”—不断认识的历史是人类文明发展史的重要组成部分。作为物质结构的“小宇宙”,两千多年前就有了古希腊哲学家德谟克里特(Demokritos)的朴素原子论。德谟克利特等根据有关各种自然现象的思辩性的考虑,提出了原子论的想法试图以之来阐明宇宙间形形色色的自然现象。


他们认为:宇宙间存在一种或多种微小的实体,叫做“原子”(现在欧洲各国文字中的“原子”都来源于希腊文“ATMOS”,是“不可分割”的意思),这些原子在虚空中运动着,并可以按照各种不同的方式互相结合或重新分散。



虽然在这种意义上的原子论远远不是人们今天所了解的严密的科学理论,但它与现代科学的结论比较吻合。


原子学说的早期论点也见诸于中国的史书。我国春秋战国时期伟大的思想家墨翟在《墨经》的《经下》篇中就曾经提出过:“端,体之无厚,而最前者也”。端是物的起始,把物体分割到“无厚”,便达到最前的质点。就是说:物体可以两半两半地分下去,如果剖到“无”,就不能再剖下去了。


近百年来,人类的认识逐渐达到原子、原子核、核子、夸克这几个层次,对其观测的尺度已从10^-8到10^-15厘米。作为人类周围星体世界的大宇宙,从太阳系、银河系、直到河外系,人们观测的尺度已大到6×10^7光年距离。



在地球上观察到宇宙中存在高能基本粒子,也包括能量范围极宽的电磁辐射光子,其能量由10^-4电子伏特(宇宙背景辐射)到10^20电子伏特的硬γ射线,而可见光光子只在大约1.6-3.2电子伏特的很小的一段范围内。宇宙本身已逐步成为研究粒子物理的实验室。人类对无限小和无限大世界的研究也已经逐步有机地结合起来。


粒子探测器的发展史


高能物理实验研究需要粒子加速器和探测器及其它设备。加速器将微小带电粒子加速到非常高的能量,速度接近光速,然后打到固定的靶上或彼此对撞,以研究物质深层次的结构。探测器用来探测碰撞产生的微小粒子,记录各种信息,如粒子径迹、衰变产物、飞行时间、粒子动量、能量、质量等。粒子探测器的发展史正是人类对物质世界的认识不断深化和实验同理论不断相互促进的历史。


1911年英籍新西兰物理学家卢瑟福(Ernest Rutherford,1871~1937)借助显微镜观察到单个α粒子在硫化锌上引起发光。这正是闪烁计数器的雏形。1919年他用类似的荧光屏探测器第一次观察到用α粒子轰击氮产生氧和质子的人工核反应,由此核物理迅速发展起来。


核物理和宇宙线的发展反过来又带动了各种探测器的发展。本世纪二十年代到六十年代出现了核乳胶,云雾室,火花室,流光室等径迹探测器以及电离室,正比与盖格计数管和闪烁计数器等电子学探测器。新粒子的发现往往借助于当时的新型探测器,例如1932年和1936年用云雾室先后发现了正电子和μ介子,1939年用电离室发现核裂变现象,1954年用气泡室发现Σ0超子,1961年用火花室发现μ中微子等。值得提出的是以我国科学家为主于20世纪50年代利用气泡室发现了反Σ-超子。



20世纪50年代以来,由于研究进入核子夸克层次,要求轰击粒子的能量更高,这时期逐渐从原子核物理发展出高能物理(粒子物理),它也包括不用加速器的宇宙线物理。利用高能量和高粒子束流强度的加速器(或对撞机),粒子物理(也称高能物理)实验要求快速地记录愈来愈复杂的事例。由于径迹探测器记录事例速度慢且后处理需要大量人工,例如用云雾室记录一次需要几分钟,而电子学探测器如有机闪烁体计数器单粒子计数率可高达10^9次/秒,这样,在粒子发现史上起过重要作用的径迹探测器就逐渐让位于电子学探测器。


60年代末至80年代初,同多路电子学配合使用的多丝正比室、漂移室、多种电磁和强子量能器和标准快电子学插件NIM系统及CAMAC总线系统迅速发展起来。加以电子学技术和计算机的飞速发展,数据获取和事例重建和显示的速度大大提高,出现了各种用于固定靶和对撞机的大型综合多粒子谱仪及非加速器宇宙线实验的大型电子学探测器阵列。许多新粒子和新现象的发现都是利用它们得到的。例如,1974年发现的J/ψ粒子和1976年发现的τ粒子以及1983年发现的中间玻色子W和Z等。


这些年来在这一领域有多位科学家获得了诺贝尔奖,有力地说明了粒子探测器对科学发展所起的重要作用以及理论的发展基于实验这一基本观点。



微可知,“可知”与“可靠”的意义

消防安全预警有两个基本需求:一是可知;二是可靠。

“可知”,是指产品探测的灵敏性。火灾的本质就失去控制的燃烧。满足可知性,就是对包括即将燃烧产生烟雾前和燃烧产生烟雾后的各阶段情况进行探知。燃烧过程通常分为两大阶段,即受热物理反应阶段和继续受热后发生的化学反应阶段。

全世界范围,绝大多数的烟感是探测到燃烧后的产生烟雾的化学反应阶段。如果这种燃烧隐患危害大容易会引起火灾,在燃烧后发出报警信息往往已经失去了最佳的应对时机,通常造成严重的后果。

“可靠”,是指产品预警的准确性。做到准确无误的预警,就要做到对真正的烟雾进行识别和预报,对非烟雾的粉尘不误报。就这一点对于绝大多数产品来说,难以达到不误报而准确报警。要解决误报问题,通常采用三种办法来处理。降低灵敏度是其中一种解决办法,延时报警是第二种解决办法,延时报警和降低灵敏度同时采用是第三种办法。这三种办法都降低了报警级别或是牺牲了最宝贵的报警时间,亟待技术升级以适应社会生产发展的需要。

可知和可靠同时同时满足,在消防报警系统中“越灵敏的误报率越高,误报率就越低就越不灵敏”先天缺陷。现在是时候解决这个多年没有解决的矛盾了,要做到既灵敏的同时又准确。

市面上有谁真正做到了可信和可靠呢?查知科技给您一个满意的答案。通过大量的实验和实践证明,查知科技生产的微可知真正做到了既可信又可靠,并且获得了多项专利。微可知产品可适应多种环境,如大空间场所、小空间场所、超洁净环境场所、恶劣环境场所以及重要的场所。这些场所如轨道交通、航空交通、物流仓储、体育场馆、展览场馆、电子生产芯片室、生物制约、实验室、数据机房、电力机房机柜、热电厂、发电厂、电缆沟、高层建筑、别墅、市政公共设施建筑体等等。

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关于激光光源和LED光源的优劣

先对于光作一个了解。


由上图可以了解,对于人感知光是可见的部分,只占光谱少的部分。许多物质是我们我们不察觉地存在着,由于技术的发展事事总不能依赖人的坚守,我们需要设备帮助。则需要可靠,成本低,性能好的设备。对于火灾的防范也是如此。从技术上让光传得更远,光损更少,又检测到燃烧的产物烟雾颗粒,通常采用了红外光,红外光通常观察直径较大的烟雾颗粒;要观察到更小的对象,需要采用光波较短的光源探测。因为光波长度长就容易发生光的衍射。如图:


所以,红外对射或反射的防护设备只能探测到浓厚的烟雾,即燃烧须达到足够的程度才可以触发报警;当然遮挡也可以遮挡报警,因为遮挡的物体远远大于光的波长,尽管这时没有燃烧的烟雾。

这样看来,至于是LED光还是激光不是根本的问题,而是光的波长原因。但为什么要强调是“激光”或“LED”光呢?主要是它们有以下制造的工艺特点:

1、LED光源特点:
A、低功耗的LED光源适应能力强,轻松工作于低温和高温宽域温度的条件下;
B、成本低,寿命长。
C、高功耗的LED光源寿命相对短,对于加工晶体物的ABS有加速老化作用。
D、易发散。
E、到目前为止,LED红光/红外光最为成熟,寿命长;蓝光稳定性不如前者,功耗也比较高,散热是需要考虑的问题,通常寿命比红光/红外光短。
由此可以看出,保持长寿命需要,选择低功耗的LED;需要观察更小的对象,选择蓝光;需要传得更远的,选择红外光......



2、激光光源的几个特点:
A、光强值大,光损小;
B、红光/红外光寿命远远大于蓝光寿命;
C、激光光源功耗低,发热小;
D、环境温度温宽域比LED窄,适用温度的特性不如LED强;
E、光的纯净度较好,利于探测精密的对象。
F、聚光效果好。



由此可见,激光光源的选择优点非常多。

选择什么光源各有优缺点,所以探测火灾的光源对于探测发现火灾迹象无需特别过分强调什么光源,重点在于怎么更好的利用光源或组合利用光源。

微可知“云型”的由来

云型探测热释离子技术是由深圳市查知科技有限公司自主独立知识产权、自主研发的探测技术。其原理就是收集空气中的水然经过处理后与空气中的微粒形成云雾状态,然后由计算其饱和颗粒数,判断是否有燃烧迹象和燃烧程度。由于“云”和“雾”的本质都是水滴,故取其一作为微可知产品技术名称定型。


云型吸气式极早火灾预警系统,越来越受到用户的认可。但在微可知推出之初,技术专家们的问题都集中在以下几个方面:
1、什么是热释离子?
2、怎么计算颗粒数?
3、真的能做到又灵敏又准确吗?
4、与传统的感烟报警器有什么不同?
6、怎样做到不添加或更换耗材?真的就不用任何耗材吗?
7、微可知为什么可以做到免维护和免清洗?

以上问题的解答均是因为微可知采用了探测热释离子技术,从而与以往的探测技术有本质的区别,突出了微可知云型探测热释离子的优越性能和长寿命特点,还有免要维护的优点。


关于双腔体和单腔体的概念和技术本质

首先,激光“腔体”是指激光光源在什么环境下工作,而“腔体”技术配上光源就形成了技术最基本的要素。对于遮光率(OBS/m)技术“腔体”是不可少的,而光源可以分为LED的、激光的(镭射光)。LED又分为两种,长波光和短波光。传统感烟 探测器就是采用了这两种光源或组合光源进行有效的探测。激光和LED光源在探测烟雾时,只有当烟雾达到一定浓度,才会导致这些光源产生较大的光强损失。这是因为这些光源的波长相对较长,对于探测对象而言,长波光引起的衍射效应较为明显,从而使得针对单一对象的探测时,探测器件接收到的变化非常微弱。然而,当存在大量烟雾或颗粒较大的物质聚集时,探测器件的反应会更为显著。显然这种在遮光率(OBS/m)技术为基础建立起来的产品不能探测更小的对象。

故,不论单腔体、双腔体,不论LED光、激光等均属遮光率探测技术。与热释离子探测技术有本质上的不同。

此类遮光率(OBS/m)探测技术做到了极致的公司还是在国外,这也是他们长期研究和技术积累应当匹配的技术地位和市场地位。随着发展,遮光率(OBS/m)技术,许多场所不能满足现状的需求。比如电池行业、电力行业、物流行业等,采取了遮光率(OBS/m)技术就表现出了突出的问题。如有燃烧的烟雾了,但需要燃烧到达一定的烈度才有可能被探测。


吸气式管长和开孔数量对预警时间和灵敏度的影响

参照国标规范GB15631吸气式特种火灾探测器规范:在采样管网中最不利的采样孔处采样的燃烧烟雾信息,设备应在120秒内报警;又在GB_50166-2007 火灾自动报警系统施工及验收规范中明确规定了整个采样管网的采样报警时效性,再次提出“120秒”的规定。

 





采样管网的长度和开孔数的关系
微可知的CCCF检测报告总采样孔数量为104个,为同类产品通过检测报告中采样孔数量较多者。所以,则单管采样真实能力长度可达:L=4米*25个=100米
微可知总采样管长度可达320米
这些参数都是为了满足两个条件:
(1)最不利(最远)的采样孔的预警时间不能超过120秒。
(2)保证每个采样孔的报警灵敏度均为“高灵敏”型。

这两个条件不达标则就不符合检验报告的参数值。以下这几种情况会造成不达标:
(1)采样管长度超过检验报告的长度参数;
(2)未按照检验报告布置采样管网(如单管不能分支,与单管分支);
(3)采样孔的数量在实际应用中经常超过检验报告的总体数量使用;
(4)采样管网的通路弯头数量超过检验测试时的数量。

图解如下:



大型机CCD-480系列l理论保护面积为2000平米: